ソレノイドの磁束密度 — 内部完全一様、外部ゼロ

内部 (ρ < R)
μT
外部 (ρ > R)
0 μT
起磁力密度 nI
A·turns/m

ドラッグで回転 / ホイールでズーム / 右ドラッグで平行移動

A
turns/cm

パラメータを動かしてみよう

1 無限長ソレノイドの磁場

軸方向に無限に伸びる円筒コイル(半径 RR、単位長さあたりの巻数 nn、電流 II)が作る磁場は、Ampèreの法則と対称性から
内部 (ρ<R\rho < R): B=μ0nI\displaystyle B = \mu_0\,n\,I (軸方向、完全一様)
外部 (ρ>R\rho > R): B=0(ρ>R)\vec{B} = \vec{0}\quad(\rho > R)
ここで μ0=4π×107 Tm/A\mu_0 = 4\pi \times 10^{-7}\ \mathrm{T\cdot m/A} は真空の透磁率、 n [turns/m]n\ [\mathrm{turns/m}] 。3D図のスライダー上では nn を turns/cm で表示しています(内部計算では turns/m に変換)。

2 電流 II を倍にする

スライダーを 50A から 100A に動かしてください

  • 内部の青矢印がすべて2倍長くなる(BnIB \propto n I)
  • すべての矢印が同じ長さ・同じ向きのまま(一様性は保たれる)
  • 導線(茶色のヘリックス)も √2 ≈ 1.4倍ほど太く

3 巻数密度 nn を変える

n のスライダーを 2 → 4 turns/cm に動かしてください

  • ヘリックスの巻きが密になる(同じ長さに2倍の巻数が詰まる)
  • 内部の青矢印もすべて2倍長く(B ∝ n)
  • 電験で B=μ0nI\displaystyle B = \mu_0\,n\,I として暗記する公式の意味: 「単位長さあたり n 個のループそれぞれが寄与し、無限に重なり合った結果」

4 電流の符号を反転 → 磁場の向きが反転

スライダーを +50A から −50A に動かしてください

  • すべての青矢印が逆向き(下向き)になる
  • 右ねじの法則: 電流が反時計回り(上から見て)→ 磁場は上向き、時計回り → 下向き

5 内部の一様性 — なぜそうなるのか

3D図を真横から見るように回転してください。

  • 内部のすべての矢印が完全に同じ大きさ・同じ向きに揃っているのが分かる
  • 並進対称性(軸方向に動かしても変わらない)→ B は y に依存しない
  • 軸対称性(軸まわりに回転しても変わらない)→ B は φ に依存しない
  • さらにAmpèreの法則(矩形閉路を内部・外部にとる)を適用すると、B は ρ\rho にも依存しないと導かれる → 内部完全一様

6 外部はゼロ — 磁束は閉じ込められる

3D図でソレノイドの外側に注目してください。

  • 外部には矢印が一切表示されない(B = 0)
  • これも対称性とAmpèreの法則から導かれる: 外部のループ(円形閉路、軸を内側に含むよう取る)を考えると、両端からの寄与が打ち消し合い B = 0
  • これがソレノイドの磁気遮蔽性質。実際の有限長ソレノイドでは端に若干の漏れ磁場(フリンジ場)が出るが、長さが半径の数倍以上あれば良い近似となる

7 真上から見る → 軸対称性を確認

3D図を真上(コイル軸方向)から見下ろしてください

  • 4方向に分布した内部の矢印が完全に重なり、1点の集まりに見える(矢印は紙面に垂直、矢の根元のみ見える)
  • 軸まわりの回転対称性が視覚的に確認できる